Radialsymmetrie

Radialsymmetrie

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Radialsymmetrie ist eine Form der Symmetrie, bei der das Objekt invariant gegenüber allen Rotationen (also allen Winkeln und allen Achsen durch die Objektmitte) ist. Für ein Bezugssystem ist also nur der Koordinatenursprung, nicht aber die Ausrichtung von Bedeutung, wenn man ein radialsymmetrisches Objekt beschreiben will.

Im dreidimensionalen Fall nennt man die Radialsymmetrie auch Kugelsymmetrie, da Kugeln (genauer: auch konzentrische Kombinationen von Kugeloberflächen) die einzigen radialsymmetrischen dreidimensionalen Objekte sind.

Physikalische Felder, die Radialsymmetrie aufweisen, werden Radialfelder genannt.

Radialsymmetrisches Feld

In der Physik spielen radialsymmetrische Felder eine besondere Rolle. Allen radialsymmetrischen Feldern ist gemein, dass sie invariant gegenüber linearen, längenerhaltenden Koordinatentransformationen sind. Je nachdem, ob es sich um Skalarfelder, Vektorfelder oder Tensorfelder handelt, gibt es auch andere Eigenschaften, um diese Felder eindeutig zu charakterisieren.

Skalarfeld

Ein Skalarfeld $ f:\R^n\rightarrow\R $ ist genau dann radialsymmetrisch, wenn man es als Funktion $ \tilde f:\R\rightarrow\R $ schreiben kann, die nur vom Abstand zum Koordinatenursprung abhängt:[1]

$ f(\vec r) =\tilde f(\|\vec r\|) $

Vektorfeld

Ein Vektorfeld $ \vec A $ ist genau dann radialsymmetrisch, wenn dessen Beträge nur vom Abstand zum Koordinatenursprung abhängen und das Feld stets in radialer Richtung zeigt. Es lässt sich also eine skalare Funktion $ f $ finden, so dass gilt:[1]

$ \vec A(\vec r) = f(\|\vec r\|) \cdot \vec e_r $

Dabei ist $ \vec e_r = \vec r / \| \vec r \| $ der zugehörige Einheitsvektor in radialer Richtung. Ein Beispiel für ein radialsymmetrisches Vektorfeld ist das elektrische Feld einer Punktladung.

Der Gradient eines radialsymmetrischen Skalarfeldes $ \vec\nabla f(\vec r) $ ist ein radialsymmetrisches Vektorfeld. Beispielsweise ist das Gravitationspotential

$ \varphi(\vec r) = -\frac{GM}{r} $

ein radialsymmetrisches Skalarfeld. Sein Gradient, die Schwerebeschleunigung

$ g(\vec r) = -\vec\nabla\varphi(\vec r) = -\frac {GM}{r^2}\cdot \vec e_r $

ist das zugehörige Vektorfeld.

Siehe auch

Anmerkungen

  1. 1,0 1,1 In beiden Fällen wurde oBdA der Koordinatenursprung so gewählt, dass dort das Symmetriezentrum liegt.

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