Feinstruktur (Physik)

Feinstruktur (Physik)

Feinstruktur bezeichnet in der Physik die Zusammensetzung einer Spektrallinie oder eines Energieniveaus aus mehreren unterscheidbaren Linien oder Energiewerten, die bei geringer spektraler Auflösung oder in einer theoretischen Näherungsrechnung noch nicht unterschieden werden konnten. Der Begriff entstand gegen Ende des 19. Jahrhunderts in der optischen Spektroskopie, weil viele Linien der Linienspektren von Atomen sich mit zunehmender Messgenauigkeit als zusammengesetzt herausstellten (Feinstrukturaufspaltung). Die Feinstruktur einer Spektrallinie wird dadurch erklärt, dass ihre Lage im Spektrum der Energiedifferenz zwischen zwei Energieniveaus entspricht, und dass viele Niveaus, die bei näherungsweiser Betrachtung einheitlich erscheinen, sich bei höherer Genauigkeit von Messung oder Modellbildung als Multiplett zeigen, d. h. als Gruppe mehrerer Niveaus mit eng benachbarten Energien.

Der Begriff wird vor allem in Bezug auf die Energieniveaus einzelner Elektronen in Atomen und Festkörpern verwendet, in analoger Weise aber auch in anderen Bereichen. In den Linienspektren der Atome beträgt die Feinstrukturaufspaltung im optischen Bereich etwa 1/1000 bis 1/100.000 der typischen Wellenlänge oder Übergangsenergie. Im Bereich der Röntgenstrahlen wächst sie bei den inneren Elektronen der Atome schwerer Elemente bis etwa 1/10 an.

Noch genauere Messungen an Atomen zeigen weitere, aber weit kleinere Aufspaltungen: Die 1924 entdeckte Hyperfeinstruktur wird von der Wechselwirkung zwischen den Elektronen und den Kernmomenten verursacht, die 1947 entdeckte Lamb-Verschiebung von der quantenelektrodynamischen Vakuumpolarisation.

Physikalische Ursachen

Die Feinstruktur wird dadurch erklärt, dass die Energieniveaus, die bei Messung in geringer Auflösung korrekt nach dem Bohrschen Atommodell oder der nichtrelativistischen Quantenmechanik ohne Spin beschrieben werden, bei Berechnung nach der relativistisch korrekten quantenmechanischen Dirac-Gleichung verschoben und teilweise aufgespalten sind. Dies lässt sich größtenteils auf die nach der Relativitätstheorie veränderte Kinematik und auf die Spin-Bahn-Kopplung zurückführen, die durch den Elektronenspin und das damit verbundene anomale magnetische Moment verursacht wird.

Um diese Beiträge einzeln sichtbar zu machen, nähert man die Dirac-Gleichung durch eine Reihentwicklung an und erhält damit Korrekturterme zum nicht-relativistischen Hamiltonoperator $ H_0 $.[1] Abgesehen von der konstanten Ruheenergie $ m_\mathrm{e}c^2 $ des Elektrons lautet der Hamiltonoperator dann in erster Ordnung:

$ H = H_0 + W_\mathrm{M} + W_\mathrm{SB} + W_\mathrm{D} + \ldots . $

Die Korrekturterme sind im Einzelnen:

  • $ W_\mathrm{M} = -\frac{\hat{\vec{p}}^{\;4}}{8m_\mathrm{e}^3c^2} $ – die relativistische Korrektur der kinetischen Energie
  • $ W_\mathrm{SB} = \frac{1}{2m_\mathrm{e}^2c^2}\,\hat{\vec{s}}\cdot \hat{\vec{\ell}}\,\,\hat{\frac{1}{r}}\frac{\mathrm{d}V}{\mathrm{d}r} $ – die Spin-Bahn-Kopplung
  • $ W_\mathrm{D} = \frac{\hbar^2}{8 m_\mathrm{e}^2c^2} \Delta V $ – der Darwin-Term als Korrektur der potentiellen Energie

Die Energieverschiebung, die man als Feinstruktur bezeichnet, ist dann entsprechend

$ \Delta E = E_\mathrm{M} + E_\mathrm{SB} + E_\mathrm{D}. $

Wasserstoffatom

Beim Wasserstoffatom kann man relativistische Effekte, Spin-Bahn-Wechselwirkung und Darwin-Term zu einer Formel für die Korrektur der Energieniveaus zusammenfassen:[2]

$ \Delta E_\mathrm{FS} = E_\mathrm{n} \left[\frac{Z^2 \alpha^2}{n}\left(\frac{1}{j + \frac{1}{2}} - \frac{3}{4n} \right) \right] $

mit

  • der Energie $ E_\mathrm{n} = -E_R \frac{Z^2}{n^2} $ der Niveaus im Wasserstoffatom ohne Feinstruktur
    • der Rydberg-Energie $ E_R \approx 13{,}6 \,\text{eV} $
    • der Kernladungszahl $ Z $
    • der Hauptquantenzahl $ n $
  • der Feinstrukturkonstante $ \alpha $
  • dem Gesamtdrehimpuls $ j $.

Diese Formel verursacht für jedes mögliche $ n $ und $ j $ eine Absenkung der Energie. Sie stimmt mit der Sommerfeldschen Feinstrukturformel überein, die schon Jahre vor der Entdeckung des Spin und der Dirac-Formel im Rahmen der halbklassischen Vorstellungen des Bohr-Sommerfeldschen Atommodells entwickelt worden war.

Quellen

  1. H. Friedrich : Theoretical Atomic Physics, Third Edition, p. 88ff
  2. Wolfgang Demtröder: Experimentalphysik 3. 3. Auflage. Springer, ISBN 3-540-21473-9, S. 163.

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